窄線寬激光波長調諧技術亦可通過飛秒激光的選模機制獲得。飛秒激光的形成是由于許多的激光縱模之間的相位鎖定。但是對于其中的某一縱模而言，它本身的線寬遠遠小于自由運行的激光縱模，可以小到MHz量級。因此如果能在飛秒頻率梳中選出其中的單一縱模，便可獲得極窄線寬激光輸出，而且飛秒激光的寬光譜還可以為激光波長調諧提供很寬的自由度。基于這一思想利用受激布里淵散射的偏振誘導的窄帶寬效應成功從重復頻率為100MHz，20dB光譜寬度為90nm的光纖鎖模激光器中選出了單一縱模，將腔內泵浦激光器的波長偏移作為粗調環節，利用腔外的載波抑制單邊帶調制器作為精調環節，在整個飛秒頻率梳范圍內實現了波長的精密調諧，而且實現的激光輸出線寬小于100Hz。Wang等人利用半導體非線性光放大器中的反向四波混頻效應實現了激光的單模運轉，并將此放大器與光纖激光腔相結合，通過可調諧濾波器成功輸出線寬低于10.1kHz的窄線寬激光，實現了48nm范圍的波長調諧，隨著更多種類的特種摻雜光纖以及更寬帶的光纖器件的出現，如摻銩光纖、摻鐿光纖等，可調光纖激光器的調諧范圍可以得到極大拓寬，已經不局限于C波段，而且以上所闡述的波長調控以及線寬壓縮機制，在其它波段依然適用。具有良好的波長穩定性和長期可靠性。石巖EML激光光源

激光的產生機理可以溯源到1917年愛因斯坦解釋黑體輻射定律時提出的假說，即光的吸收和發射可經由受激吸收、受激輻射和自發輻射三種基本過程。激光的產生需要滿足三個條件：粒子數反轉、諧振腔反饋和滿足閾值條件。通過受激吸收，使處于高能級的粒子數比處于低能級的越多（粒子數反轉），還需要在有源區兩端制作出能夠反射光子的平行反射面，形成諧振腔，并使增益大于損耗，即相同時間新產生的光子數大于散射吸收掉的光子數。只有滿足了這三個條件，才有可能產生激光。石巖C波段掃描激光光源一般多少錢深圳市飛博光電生產多種激光光源。

光纖中摻雜化合物可以提高PCF的非線性，如PCF中摻雜GeO2可以增強拉曼響應和克爾效應，但摻雜使光纖的零色散波長紅移，為有效產生可見光超連續譜，通常需要拉錐或特殊結構設計(如Y形芯)改變光纖參數。多波長泵浦方案中，可通過非線性晶體倍頻產生多波長泵浦源，或者通過PCF四波混頻獲得多波長泵浦源后再級聯另一種PCF產生可見光超連續譜。在遙感成像、遙感探測等領域，期望獲得更高功率的超連續譜光源。為獲得較高的非線性系數，用于產生超連續譜的PCF模場面積通常較小。而作為超連續譜產生的泵浦激光，為獲得高功率需要選用較大模場面積的增益光纖。高功率超連續譜產生過程中選用的增益光纖與PCF的模場面積相差數倍甚至一個數量級以上。

激光光源的主要優勢就是亮度高，色彩好，能耗低，壽命長且體積小。同時具備五種優勢光源只有激光，LED光源也很厲害，卻難在亮度上無法突破，因此未來在和激光光源的較量中始終無法處于一個等級。當然這些優勢目前還沒有辦法完全展現，激光光源也具有成本較高，特別是在實現彩色顯示的時候，綠色光源亮度、壽命與紅藍兩色不匹配的難題目前也困擾著這個行業。激光光源在工農業生產和科學技術的各領域中得到了廣泛應用，例如激光加工（切割、焊接、打孔、熱處理、刻線），核聚變，同位素分離，醫療儀器（手術刀、凝固器），檢測器，光纖通信光源，全息攝影光源，舞臺美術光源，激光視頻唱片，激光傳真，激光排版印刷，光學計算機，激光武器等。激光調制就是利用光作為載體，把信號加載到光上，按照應用要求，實現信號的傳遞。

激光，是一種自然界原本不存在的，因受激而發出的，具有方向性好、亮度高、單色性好和相干性好等特性的光。激光的產生機理可以溯源到1917年愛因斯坦解釋黑體輻射定律時提出的假說，即光的吸收和發射可經由受激吸收、受激輻射和自發輻射三種基本過程。眾所周知，任何一種光源的發光都與其物質內部粒子的運動狀態有關。當處于低能級上的粒子（原子、分子或離子）吸收了適當頻率外來能量（光）被激發而躍遷到相應的高能級上（受激吸收）后，總是力圖躍遷到較低的能級去，同時將多余的能量以光子形式釋放出來。激光光源的主要優勢就是亮度高，色彩好，能耗低，壽命長且體積小。電吸收激光光源新報價

波長可調諧光源基于熱光效應和電光效應實現波長調諧。石巖EML激光光源

實現激光器單波長掃頻本質上是對激光腔內器件的物理性能(通常是運行帶寬的中心波長)的調控，從而實現對腔內的震蕩縱模進行控制和選擇，以達到對輸出波長進行調諧的目的。基于此原理，早在上世紀80年代，可調諧光纖激光器的實現主要通過將激光器的一個反射端面換成反射式衍射光柵，通過衍射光柵的手動旋轉調諧實現激光腔模式的選擇。1990年，Lwatsuki等人在自由運行的光纖環形激光腔中加入光纖窄帶寬濾波器件，真正意義上實現了單波長輸出的摻鉺光纖激光器。石巖EML激光光源

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